Введение

Принцип взаимодействия проводников с током с перемагничивающим им магнитотвердым (гистерезисным) телом реализован в гистерезисных машинах.

Гистерезисное преобразование энергии в отличие от любого другого электромеханического преобразования является универсальным, т.е. синхронно – асинхронным. В асинхронном режиме оно, как и индукционное преобразование, имеет необходимым условием потери скольжения в подвижном элементе. Однако здесь потери скольжения пропорциональны лишь первой степени частоты, а не второй, как при индукционном преобразовании. Этим фактором обусловлены главным образом особенности характеристик гистерезисного преобразователя в асинхронном режиме.

В отличие от магнитоэлектрического преобразования энергии здесь допускается перемещение намагниченности подвижного элемента относительно его геометрических осей (пространственное перемагничивание). Эта особенность не позволяет распространять на синхронный режим общие закономерности магнитоэлектрического преобразования.

По сравнению с электромагнитным преобразованием отличие состоит в том, что проводимости подвижного элемента (ротора) по его геометрическим осям неоднозначны: они зависят от предыстории магнитного состояния ротора.

Совокупность этих особенностей приводит на практике к принципиальным отличиям в характеристиках, алгоритмах и средствах управления, выделяющим гистерезисный электропривод в самостоятельный класс электроприводов.

Эффект магнитного гистерезиса положен в основу работы гистерезисных электродвигателей.

В ГД вращающий момент возникает за счет гистерезиса при перемагничивании ротора из магнитно-твердого материала полем статора.